By Leo L. Beranek

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54) En otros términos, si cot kl' ha de ser reemplazada dentro de una pre­ Cisión del 3 por ciento por el primer término de su expansión en serie, /"'l' tiene que ser menor que un vigésimo ile largo de orida en magnitud ~. -- ACÚSTICA 36 Tomando l' < '-/20, la Ec. 50) deviene • Z. poc = JX. ,)(l'/poC2) = -jw-C-. 55)~ Por lo tanto, la impedancia acústica específica de un tubo corto puede ---­ representarse como una "capacitancia ", llamada compliancia acústic~ específica, cuya magnitud es C. = l'/Qoc2 • Obsérvese que, además, C.

La Ec. 93) establece que, para kr grande, P y u están en la onda esférica casi en ,,-.. fase de tiempo y que p(r) == (>ocu(r), como lo muestra la Ec.. 65). Por lo tanto, para kr grande, vemos por la Ec. 88) que en una onda esférica y para distancias grandes [ = lur l2 Qoc cos q,. rT--Ia potencia total para c1lalqwier radio r es igual a W = 4rrr 2[ _ = 4rrr21Prl2/ (loC. 95) Por la ley de la conservación de la energía, W es independiente de r si no hay pérdidas en el gas, de modo que la intensidad varía en propor­ dón inversa con el cuadrado de la distancia r.

Z Las Ecs. -la de un micrófono sensible a la velocidad de las partículas a medida 40 ACÚSTICA que los micrófonos dichos se acercan a una fuente sonora esférica y'~ pequeña, cuando la frecuencia es baja. A medida que disminuye r, la salida del micrófono sensible a la presión se duplica cada vez que se ~ divide por dos la distancia del micrófono al centro de la fuente. En~. · En el caso del micrófono de velocidad, la relación de la salida con ~ . la distancia no es tan sencilla. Sólo a distancias suficientemente gran­ des (k 2 r 2 > > 1) aumenta la salida en 6 dB al dividir por dos la dis-~ tancia.

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Acústica by Leo L. Beranek


by James
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